23 tismus E und die magnetische Stärke des Nordpoles der Compass¬ nadel u, so ist die auf den Nordpol wirkende Kraft u. E; wirke sie in der Richtung nu und sei na ihr Mass, so kann die¬ selbe in die 3 Componenten nb, ne und nd zerlegt werden. Legen wir durch n, e und a eine Ebene, den magnetischen Meridian, so bildet dieselbe mit der X Z-Ebene den Winkel bn e = §, welcher der magnetische Curs des Schiffes genannt wird. Da überdies - en a = i der Inclinationswinkel des betreffenden Ortes ist, so ist ne = u. E. cos i, nd = u. E. sin i nb = ne. cos %, ne = ne. sin §. Nennen wir die 3 Componenten, die von der totalen erd¬ magnetischen Kraft herrühren X,, Y,, Z,, so ist X, = E. cos i. cos , Y, = E cos i. sin C, Z, # E. sin i. Betrachten wir jetzt den Fall, dass auf den Nordpol der Nadel irgend ein permanent magnetischer Körper wirke; ist k die magnetische Kraft dieses Körpers, so kann die Kraft, mit welcher dieser Körper auf den Nordpol der Nadel wirkt, analog dem früheren mit u k bezeichnet werden. Nehmen wir an, dass die Richtung dieser Kraft wieder nu und ihr Mass na sei. Die Winkel jedoch, welche diesmal die Kraft mit den 3 Coordinatenaxen bildet, seien a, ß, y, so dass die Componenten parallel den 3 Coordinatenaxen die Grössen u k cos a, u k cos ß, u k cos y besitzen. Da der Compass auf einem Schiffe so situirt ist, dass die Eissenmassen sich in beträchtlicher Entfernung von ihm be¬ finden, so kann man wol die Annahme machen, dass die Rich¬ tung der Kraft k stets dieselbe sein wird, für alle beliebigen Lagen der Nadel; so dass man annehmen kann, dass die Rich¬ tungswinkel a, ß, 7, somit die Kräfte u k cos a, u k cos 8, u k cos y constant sind. Solche 3 nach den Axen parallel wirkender Componenten werden von jedem Körper vorhanden sein, der permanenten Magnetismus enthält. Wenn man alle
RkJQdWJsaXNoZXIy MjQ4MjI2